Вынужденные электрические колебания

Вынужденные электромагнитные колебания. Электромагнитные волны

(Вынужденные электромагнитные колебания. Электрический резонанс.

Возникновение электромагнитных волн. Уравнение плоской электромагнитной волны. Энергия электромагнитной волны. Шкала электромагнитных волн. Применение электромагнитных волн.)

Вынужденные колебания в контуре можно осуществить, например, если последовательно в контур (см. рис. 1 а) подать переменное напряжение:

, (1)

где - амплитудное значение напряжения; - частота источника переменного напряжения.

Рис. 1 Схема для получения вынужденных колебаний в контуре

Это напряжение нужно прибавить к ЭДС самоиндукции и формула (9.2) примет вид:

,

или после подставки значений , и получим:

(2)

После преобразования, получим:

(3)

Решение этого уравнения имеет вид:

, (4)

где ; (5)

Подстановка значений и в формулы (5) даёт:

(6)

(7)

Продифференцировав выражение (6) по t, найдём силу тока в контуре при установившихся колебаниях:

. Запишем это выражение в виде:

(8)

где есть разность фаз между током и приложенным напряжением. В соответствии с (7)

(9)

Из этой формулы следует, что ток отстаёт по фазе от напряжения (φ>0) в том случае, когда >, и опережает напряжение (φ<0) при условии, что <. Согласно (6)

(10)

Представим соотношение (2) в виде

(11)

Произведение IR равно напряжению на активном сопротивлении, q/C есть напряжение на конденсаторе U_c, выражение определяется напряжение на индуктивности U_L. С учётом этого можно написать

(12)

Таким образом, сумма напряжений на отдельных элементах контура равна в каждый момент времени напряжению, приложенному извне (1)

В соответствии с (8)

(13)

Разделив выражение (9.19) на ёмкость, получим напряжение на конденсаторе

(14)

Здесь

Умножив производную функцию (4) на L, получим напряжение на индуктивности:

(15)

Здесь

Сопоставление формул (8), (12), (14) и (15) показывает, что напряжение на ёмкости отстаёт по фазе от силы тока на π/2. Напряжение на активном сопротивлении изменяется в фазе с током.

можно показать, что резонансная частота для заряда q и напряжения на конденсаторе U_c равна:

Резонансные кривые для U_c изображены на рис. 9.6 (резонансные кривые для q имеют такой же вид). При ω→0 резонансные кривые сходятся в одной точке с ординатой U_Cm=U_m – напряжению, возникающему на конденсаторе при подключении его к источнику постоянного напряжения U_m. Максимум при резонансе получается тем выше и острее, чем меньше , т.е чем меньше активное сопротивление и больше индуктивность контура.

Рис. 2 Резонансные кривые для напряжения на конденсаторе

Резонансные кривые для силы тока приведены на рис. 2. Амплитуда силы тока имеет максимальное значение при . Следовательно, резонансная частота для силы тока совпадает с собственной частотой колебаний в контуре

Рис. 3 Резонансные кривые для силы тока в контуре

Явление резонанса используется для выделения из сложного напряжения нужной составляющей. пусть напряжение, приложенное к контуру, равно

Настроив контур на одну из частот , и т. д. (т. е. подобрав соответствующим образом его параметры С и L), можно получить на конденсаторе напряжение, значительно превышающие напряжения других составляющих. Такой процесс осуществляется, например, при настройке радиоприёмника на нужную длину волны.

Дата добавления: 2014-01-11