И для полной цепи

Закон Ома для неоднородного участка цепи

Подставим в закон Ома (6.13) выражение (6.12) напряжения на неоднородном участке цепи. В результате получимзакон Ома для неоднородного участка цепи

(6.18)

В данное уравнения e входит со знаком (+) тогда, когда при движении в направлении обхода сторонние силы повышают потенциал положительных зарядов (см. п.6.2). Иными словами, источник ЭДС (источник тока) при обходе участка цепи пересекается от «минусового» вывода к «плюсовому».

Полная электрическая цепь обычно представляется состоящей из источника тока с ЭДС и внутренним сопротивлением r, и внешней цепи, имеющей сопротивление R, рис.6.3. Цепь также содержит идеальные (обладающие пренебрежимо малым сопротивлением) соединительные провода и ключ К.

Двигаясь в направлении обхода цепи, показанном на рис.6.3 стрелкой, закон Ома для обоих участков цепи можно записать в виде

,

.

Исключив из этих уравнений разность потенциалов , получим

. (6.19)

Эта формула выражает закон Ома для полной цепи.

Напряжение на внешнем участке цепи равно

(6.20)

Если цепь разомкнуть (R ¥), ток в ней прекратится и напряжение U на зажимах источника станет равным его ЭДС.

В пределе, когда R 0 (источник тока замкнут накоротко) в соответствии с (6.19), ток максимален

, (6.21)

а напряжение во внешней цепи равно нулю.

Дата добавления: 2014-01-07