Теория подобия процессов переноса

=-; С ростом температуры плотность уменьшается.

=-; С ростом плотность уменьшается (- концентрация компонента меньшей плотности).

dρ=dt+=+△t+△=-*△t-△

=P+ρgz – приведенное давление

ρ[ω+ω]=-∇P-ρg+µ=-∇ ++ µ

t+ω=- a/Сρ

+ω=-

α[

β[

Система уравнений переноса количества движения, тепла и вещества с граничными условиями 3 рода.

Введем безразмерные параметры:

=;=;=;θ=

φ=; Re=; Pe=; =

Pr=; =; Le==- критерий Льюиса.

=;=;

Gr=; =;

=;=

=; Nu=

ω=-∇+θ+φ+

+Pe=-

+=-_D

Nu[)]=-∇

[)]=-∇

Nu,=f(Fo,,Re,Pr,,Gr,Po,) в случае независимого переноса тепла и вещества имеем:

Nu= f(Fo, Re, Pr,Gr,Po); = f(,Re,,)

Аналогия между переносом тепла и массы (аналогия Льюиса)

Для стационарного конвективного переноса тепла и вещества имеем критериальные зависимости:

==C;== C. Поделим выражения друг на друга:

====>===.

Следовательно, зная α, можно рассчитать β и наоборот.

Основное уравнение гидродинамики (Навье-Стокса) для многокомпонентной среды.

В многокомпонентной среде возникает дополнительное изменение количества движения, связанное с диффундирующими потоками массы и источниками (стоками) за счет химического превращения:

[=+dV-+(-()]dV

Σ=0;=-и (+)(-)=0

Σ=0;=-

=(=

+=(

С учетом сделанных замечаний и выполненных ранее преобразований уравнение гидродинамики приводится к виду

ρ[ω+ω]=-∇P+ρ+∇[µ∇ω-(]

Последний член уравнения называют диффузионной вязкостью. Оценим его вклад:

A===

При больших и малых можно пренебречь диффузионной вязкостью.

Дата добавления: 2014-01-14