Потенциальное движение жидкости

Как отмечалось ранее, условием потенциальности движения является равенство нулю вихря скорости, т.е. . Физически это означает, что движение жидкости происходит без вращения частиц. Следует отметить, что потенциальное движение играет исключительно важную роль в механике жидкости.

Потенциал скорости.

Как следует из теоремы Стокса, числовые значения интенсивности вихря и циркуляции скорости по контуру его охватывающему, равны, т.е. :

С другой стороны, для потенциального потока по его определению , т.е. в потенциальном поле циркуляция по замкнутому контуру равна нулю.

Запишем выражения для проекций угловых скоростей.

Из вышесказанного следует, что для безвихревого (потенциального) движения . Следовательно, в этом случае

; ; (3.1)

Эти соотношения позволяют существенным образом упростить вычисления компонент скорости , и .

Рассмотрим выражение: . Его построение аналогично известному из механики твердого тела выражению для элементарной работы. Рассмотрим, в каком случае оно является полным дифференциалом. Напомним, что, если выражение для работы является полным дифференциалом, то силовое поле называется консервативным, или имеющим потенциал. В свое время известный ученый Клеро показал, что выражение этого типа является полным дифференциалом в случае, если обеспечивается равенство накрест взятых производных. Соотношения (3.1) показывают, что взятые накрест производные для рассматриваемого выражения удовлетворяют этому требованию. Таким образом, при потенциальном движении жидкости записанное выше выражение является полным дифференциалом некоторой функции, т.е.

(3.2)

С другой стороны, по общему правилу полный дифференциал может быть представлен как

(3.3)

Сопоставляя (3.2) и (3.3), получаем

; ; (3.4)

По предложению Гельмгольца функцию называют потенциалом скорости.

Таким образом, всякому движению жидкости, происходящему без вращения частиц, соответствует свой потенциал скорости. Справедливо и обратное утверждение: если существует потенциал скорости, то движение происходит без вращения частиц, т.е. является безвихревым.

Соотношения (3.4) можно получить и другим путем.

Как уже отмечалось, условием потенциальности течения является . В векторной алгебре доказывается, что операция ротора над градиентом какой-либо скалярной функции тождественно равна нулю, т.е.

Сопоставляя эти соотношения, можем записать

, (3.5)

что означает, что вектор скорости можно рассматривать как градиент некоторой скалярной функции. Раскроем значения и , тогда получим:

;

.

Откуда, учитывая (3.5), получаем

; ; ,

т.е. вновь приходим к соотношениям вида (3.4).

При этом остается открытым вопрос о целесообразности введения понятия потенциала скорости. Однако следует иметь в виду, что одной из важнейших практических задач гидромеханики является определение сил, действующих на тело, обтекаемое потоком жидкости или газа. Решение этой задачи непосредственно связано с необходимостью расчета поля скоростей, т.е. определением проекций скоростей (, , ) в каждой его точке. Из выражений (3.4) непосредственно следует, что все три компоненты скорости могут быть вычислены, если известна лишь одна величина - потенциал скорости. Таким образом, знание потенциала скорости существенно упрощает расчет скоростного поля. Однако при этом возникает следующая проблема - как же найти потенциал скорости течения.

Уравнение Лапласа.

Известно, что операция дивергенции над градиентом скалярной функции приводит к так называемому оператору Лапласа. Если в качестве скалярной функции использовать потенциал скорости, то можно записать

(3.6)

Для несжимаемой жидкости , а . Таким образом

(3.7)

либо

(3.8)

Выражения (3.7) и (3.8) называются уравнением Лапласа. Следовательно, для нахождения потенциала скорости необходимо проинтегрировать уравнение Лапласа. Любая функция, удовлетворяющая этому уравнению, носит название гармонической, это значит, что потенциал скорости является гармонической функцией. Как любое дифференциальное уравнение, уравнение Лапласа имеет бесчисленное множество решений, поэтому для того, чтобы однозначно определить потенциал скорости, необходимо задать граничные условия. Для задач, связанных с обтеканием тел, так называемых внешних задач гидромеханики, такими условиями являются и .

Первое условие характеризует непроницаемость границ тела (равенство нулю нормальной компоненты скорости на поверхности тела). Второе - показывает, что на значительном удалении от тела распределение скоростей описывается известной функцией.

Поверхности (либо линии для двумерных потоков), в каждой точке которых , называются эквипотенциальными.

Циркуляция скорости в потенциальном поле.

Рассмотрим, например, плоский (двумерный) поток. Выделим в нем произвольную кривую и запишем выражение для циркуляции вдоль этой кривой:

(3.9)

т.е. циркуляция вдоль кривой не зависит от ее формы, а определяется лишь разностью потенциалов в ее конечных точках. Если кривая замкнута, то очевидно, что и , т.е. циркуляция по замкнутому контуру в потенциальном поле равна нулю.

Функция тока плоского течения.

В практических задачах гидромеханики двумерных потоков понятие о функции тока находит широкое применение. Рассмотрим двумерный поток и при этом ограничимся рассмотрением течения несжимаемой жидкости.

Как было показано, дифференциальное уравнение линии тока имеет вид

либо

(3.10)

Запишем уравнение неразрывности для этого случая:

(3.11)

Аналогично тому, как это делалось при рассмотрении определения потенциала скорости, поставим вопрос об условиях необходимых и достаточных для того, чтобы выражение (3.10) являлось полным дифференциалом некоторой скалярной функции. Применим к (3.10) условия Клеро (равенство взятых накрест производных):

и .

Однако это есть не что иное, как уравнение неразрывности (3.11) для плоского потока, которое удовлетворяется всегда, если только движение существует. Следовательно, можно записать:

(3.12)

где получила название функции тока. Учитывая, что является полным дифференциалом, можно записать:

(3.13)

Сопоставляя (3.12) и (3.13), получаем

; (3.14)

Из чего следует, что если функция тока течения известна, то можно определить компоненты скорости в любой точке пространства. Сопоставляя (3.10) и (3.12) приходим к выводу, что если частица движется вдоль линии тока, то функция тока остается постоянной (при , и (3.12) превращается в (3.10)). Встает вопрос, является ли функция тока гармонической функцией, т.е. удовлетворяет ли она уравнению Лапласа? Для плоского потенциального течения , но , т.е

В соответствии с (3.14) и , следовательно

,

откуда:

.

Таким образом, функция тока, как и потенциал скорости, является гармонической функцией. При этом, если потенциал скорости существует только в потенциальном потоке, то функция тока этим условием не ограничена. Это объясняется тем, что уравнение неразрывности (т.е. условие сохранения массы), которое используется для введения функции тока, справедливо, как для вихревого, так и для безвихревого движений.

Гидромеханический смысл функции тока.

Установим гидромеханический смысл функции тока, для чего проведем две достаточно близко расположенные линии тока (см. рисунок). Вычислим объемный расход жидкости, протекающий между ними, для чего разложим вектор скорости частицы на две составляющие и , что позволит представить расход как сумму , при этом и .

(3.15)

т.е. разность значений функций тока на двух смежных линиях тока равна объемному расходу между ними.

Связь потенциала скорости и функции тока.

Связь между этими параметрами может быть легко установлена, если записать полученные выше выражения для проекций скоростей:

; ;

; ,

откуда: ; (3.16)

Эти соотношения играют чрезвычайно важную роль в механике жидкости и носят название соотношений Коши-Римана. Если их перемножить, то получим:

(3.17)

Из математики известно, что выражения типа (3.17) свидетельствуют о взаимной ортогональности кривых. Следовательно, линии тока и эквипотенциальные линии образуют сетку взаимно ортогональных кривых, которая носит название гидродинамической сетки движения жидкости, примерный вид которой показан на рисунке.

Наложение потенциальных потоков.

Предположим, что имеются два потока с известными потенциалами скорости и , удовлетворяющими уравнению Лапласа. Из теории линейных дифференциальных уравнений, к которым принадлежит и уравнение Лапласа, известно, что сумма частных решений этих уравнений также является их решением. Другими словами, это означает, что потенциал , образованный как , также будет удовлетворять уравнению Лапласа, т.е. будет описывать некоторый новый поток, имеющий потенциал. Из этого следует, что можно получить новый поток путем простого сложения потенциалов скоростей уже известных течений. Скорость в каждой точке нового потока при этом является векторной суммой скоростей первоначальных потоков. Задача нахождения нового течения может быть решена как графически, так и аналитически.

Рассмотрим сначала графический метод. Общий подход сводится к следующему. Необходимо построить линии тока течений в одинаковом масштабе, что при достаточной густоте линий тока при их пересечении даст фигуру, близкую к параллелограмму (см. рисунок.

Отрезки AB и AD в выбранном масштабе представляют скорости течений, их результирующая определяется как диагональ параллелограмма (AC). Д. При построении такой сетки необходимо выполнить следующее условие: расход между соседними линиями тока для обоих течений должен быть одинаков.

В качестве примера укажем картину течения, образующуюся при наложении плоскопараллельного потока на сток. Как следует из рисунка, частицы жидкости в новом течении будут двигаться по кривым, направленным к стоку.

Задача, как отмечалось выше, может быть решена и аналитически. В этом случае должны быть известны и обоих течений.

Дата добавления: 2014-01-05